Analysis of influence of acceleration field on deformation of gyro fiber-optical ring
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摘要: 通过航天器大机动时直线加速场下陀螺光纤环的有限元分析,得出光纤环在加速场下的形变机理。基于各向异性复合材料理论,采用细观力学有限元方法,对光纤环代表性体积单元施加周期边界条件,分析得出光纤环的等效材料参数。再利用有限元程序ANSYS建立光纤环组件的空间有限元模型,施加加速度场,并建立接触单元分析形变过程中的结构接触耦合影响。分析结果表明:在加速场的作用下,光纤环形变的主要原因包括光纤环组件中的U型槽和顶盖形变后与光纤环的接触耦合作用,以及U型槽和顶盖结构的形变引起光纤环和光纤环本体结构的形变。Abstract: Through the finite element analysis of gyroscope fiber-optical ring under the linear acceleration field of spacecraft in large maneuvering motion, the deformation mechanism of the fiber-optical ring was obtained. Based on the theoretical knowledge of anisotropic materials, the micro-mechanics finite element method was used to apply periodic boundary conditions to the representative volume element (RVE) of the fiber-optical ring. Therefore, the equivalent material parameters of the fiber-optical ring were analyzed. The finite element program ANSYS was adopted to establish the spatial finite element model of the fiber-optical ring assembly and apply the acceleration field. The contact element was established to analyze the structural contact coupling effect during the deformation process. The analysis results show that the U-shaped structure and top cover of the fiber-optical ring assembly structure will contact with the fiber-optical ring after deformation under the action of acceleration field. In addition, the U-shaped structure and top cover structure will deform under the action of inertial force, which will affect the deformation of the fiber-optical ring.
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引言
2μm波段光纤激光器工作在人眼安全波段,具有增益谱线宽、效率高、光束质量好的特点[1-4],在医疗、传感、雷达和空间通信等领域具有较好的应用前景[5-7],也可作为3 μm~5 μm中红外光参量振荡及超连续谱的泵浦源[8-9]。目前,2μm波段光纤激光器研究主要集中在超短脉冲光纤激光器[10-11]、宽调谐光纤激光器[12-13]、高功率光纤激光器[14-16]和多波长光纤激光器[17-18],并取得了快速的进展。
可调谐光纤激光器结构简单、成本低、稳定性好,在波分复用系统、分布式光纤光栅传感系统、全光网络等方面具有很好的应用前景[19-20]。2 μm可调谐光纤激光器的研究在2010年之前多以腔外置光栅结构为主。2006年,复旦大学沈德元教授报道了一种基于衍射光栅的2 μm波段宽带可调谐掺铥光纤激光器,采用1 565 nm铒镱共掺光纤激光器泵浦双包层掺铥光纤,调谐范围达1 859 nm~2 061 nm,输出功率19.2 W[21]。2009年,R.A.Sims等报道了一种基于反射式体光栅的2 μm波段窄线宽可调谐光纤激光器[22],调谐范围为2 004 nm~2 054 nm,线宽为50 pm,输出成功率达到17 W。2010年,F.Wang等报道了一种基于体光栅的高功率宽带可调谐掺铥光纤激光器[23],采用792 nm激光泵浦双包层掺铥光纤,调谐范围为1 943 nm~1 998 nm,输出功率大于53 W,线宽为10 pm,斜率效率为45%。上述研究均采用了光栅调谐,虽然调谐范围大,但是自由空间耦合结构复杂,可靠性和稳定性不高。
2010年至今,随着掺铥光纤和2 μm波段光纤滤波器件工艺的成熟,全光纤结构的可调谐掺铥光纤激光器已成为研究热点。2012年,魏一振、王天枢等报道了一种基于Fabry-Perot(F-P)光纤滤波器的全光纤可调谐激光器[13],在2 μm波段的调谐范围达70 nm。2013年,Z.Li等报道了一种基于可调谐光纤滤波器的2 μm波段光纤激光器,实现调谐范围大于250 nm,3 dB光谱平坦度为200 nm[24]。2014年,李剑锋等报道了一种采用高反射率光纤光栅(FBG)的2 μm波段可调谐掺铥光纤激光器[25],在1 975 nm~2 150 nm波段分别采用5只中心波长不同的FBG实现了宽带调谐,斜率效率大于30%。
本文提出了一种基于F-P光纤滤波器的全光纤宽带可调谐激光器,采用环形腔结构和1 550 nm半导体激光器泵浦铥-钬共掺单模光纤(THDF),实现了2 μm波段195 nm宽带可调谐激光输出,线宽0.05 nm,边模抑制比达到66.98 dB。
1 实验结构与工作原理
基于F-P光纤滤波器的全光纤2μm宽带可调谐环形激光器实验结构如图 1所示,经光纤放大器放大后的1 550 nm半导体泵浦光通过一个1 550 nm/2 000 nm波分复用器(WDM)注入一段4 m长铥-钬共掺光纤(THDF),泵浦光最大输出功率为1 W,THDF受激辐射而产生光放大,反向增益光经F-P光纤滤波器滤波后,再由20:80耦合器的20%端口输出,80%端口将正反馈光返回环形腔内不断放大形成持续激光振荡。隔离器保证光在腔内单向传输,其隔离度为45 dB。输出端接自主搭建的2 μm铥钬共掺光纤放大器结构,该结构由1 550 nm半导体激光经过光纤放大器后,通过1 550 nm/2 000 nm WDM泵浦4 m长THDF产生高增益,可以将环形腔产生的激光功率提升至瓦级,10:90耦合器的10%端口采用光谱分析仪(AQ6375)观测光谱。滤波器接入环形腔采用活动连接器连接,其余器件采用熔接。
实验采用的THDF数值孔径、截止波长、模场直径分别为0.14、1 400 nm~1 500 nm、10.5 μm。F-P光纤滤波器基于F-P干涉仪原理,只对符合条件的波长具有选择作用,从而在腔内形成激光振荡,可调谐范围由干涉仪的自由光谱区(FSR)决定[26]。
2 实验结果与讨论
泵浦光进入TDF产生放大自发辐射光(ASE),F-P滤波器的透射谱如图 2所示,图 2(a)为不同波长透射谱,可知F-P滤波器调谐范围为1 855 nm~2 045 nm,调谐带宽近190 nm。随着中心波长增加,峰值功率逐渐降低,这是由于TDF的放大自发辐射谱中心波长靠近1 850 nm[27],滤波中心越靠近长波处,峰值功率越低。将中心波长调谐至1 945 nm时的透射光谱如图 2(b)所示,滤波器透射谱3 dB带宽为1.627 nm,边模抑制比(SMSR)最高为24 dB。
1 550 nm半导体泵浦源经1 550 nm放大器后的功率最大可达1 W,再通过1 550 nm/2 000 nm波分复用器注入THDF。当泵浦功率达到0.385 W时,激光器达到阈值,THDF在环形腔内产生受激辐射并经过滤波和正反馈形成激光振荡。泵浦功率提高至1 W时,调节F-P光纤滤波器得到了1 855 nm~2 050 nm波长范围内的可调谐激光输出,图 3(a)为在10:90耦合器的10%输出端采用光谱分析仪观察得到的不同波长激光输出光谱,带宽可达195 nm。随着调谐波长的增大,输出激光强度增加,这是因为滤波器透射中心波长靠近2 000 nm,当调谐波长逐渐靠近2 000 nm时,F-P滤波器透射率升高,腔内损耗降低导致输出激光功率增大。调谐中心波长至1 855 nm处的输出光谱如图 3(b),3 dB线宽为0.05 nm,小于图 2(b)所示滤波器透射谱的线宽,这是由于环形腔窄化了激光线宽,使边模抑制比(SMSR)也提高到55.25 dB。图 3(c)与图 3(d)分别为中心波长在1 955 nm与2 050 nm处的输出光谱,边模抑制比分别可达66.98 dB与62.80 dB。
激光器输出功率随泵浦功率变化的关系如图 4所示。未接放大器时,采用光功率(Thorlabs PM100)探测,当波长处于1 910 nm时,输出功率随着泵浦功率变化关系如图 4(a),当泵浦光功率为1 W时,激光器输出功率为21 mW,输出功率较低,这是由于滤波器透射中心波长靠近2 000 nm,1 910 nm距离中心波长较远导致损耗较高;且2 μm波段器件工艺不够完善,激光器效率受限于WDM的耦合效率,活动连接器、耦合器、滤波器等器件插入损耗高,造成腔内损耗大。输出端接2 μm铥钬共掺光纤放大器,如图 1所示,放大器泵浦功率为5 W,正向泵浦4 m长THDF,则输出功率随放大器的泵浦功率变化关系如图 4(b)所示,当泵浦功率为5 W时,激光输出功率为1.201 W,激光输出功率得到了很大提升。
3 结论
本文提出并研究了一种基于F-P光纤滤波器的全光纤2 μm宽带可调谐激光器,利用1 550 nm激光泵浦一段4 m长铥-钬共掺光纤,通过调节F-P光纤滤波器得到了1 855 nm~2 050 nm的近195 nm调谐带宽,并且通过后接2 μm光纤放大器使输出功率达到瓦级。该可调谐光纤激光器具有窄线宽、宽调谐范围、高信噪比、较高的输出功率等特点。可以通过改善材料性能和工艺方法,增大F-P光纤滤波器的FSR,使得激光器调谐范围进一步增加。同时,也需要改善泵浦结构,扩大光纤增益谱范围,尤其是平坦度范围。实验中,未接放大器时泵浦效率较低,可以通过完善器件制造以及光纤连接工艺进一步使损耗减小、效率提升。
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表 1 光纤所含材料参数
Table 1 Material parameters contained in fiber-optical
名称 弹性模量 E/MPa 泊松比 μ 密度 ρ/kg·m−3 光纤内涂层 2 0.49 1 179 光纤外涂层 1 200 0.33 1 179 石英 73 103.448 28 0.18 2 193.5 胶粘剂 584.62 0.3 1 179 表 2 本文与算例的B/Al复合材料等效弹性性能参数计算结果对比
Table 2 Comparison of calculation results of effective elastic performance parameters of B/Al composites in this paper and reference
参数 Et1/GPa Ea/GPa Et2/GPa Ga1/GPa Ga2/GPa Gt/GPa vt1 vt2 va 算例 143.9 215 143.9 54.34 54.34 45.8 0.255 0.255 0.195 本文 145 215 139 54.2 54.2 45.5 0.251 0.223 0.165 表 3 光纤环等效材料参数
Table 3 Equivalent material parameters of fiber-optical ring
参数 值 参数 值 E1/GPa 0.262 G31/GPa 0.0654 E2/GPa 23.7 v12 0.004682 E3/GPa 0.214 v23 0.145771 G12/GPa 0.102 v31 0.317134 G23/GPa 0.102 密度/kg·m−3 1501.8148 -
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